On consid�re donc deux corps de masse respective 
et 
en
orbite circulaire autour de leur centre de gravit� commun O, de
p�riode de r�volution T. Nous rappelons la troisi�me loi de
Kepler
,
qui permet d'exprimer la p�riode T en fonction des param�tres du
syst�me, G d�notant la constante de gravitation universelle:
Nous consid�rons le r�f�renciel tournant autour de O pour lequel les
deux corps apparaissent fixes, de coordonn�es respectives: 
et 
. O �tant le centre de gravit� du syst�me, on a:
Nous noterons � l'occasion 
et 
o� k est
une grandeur caract�ristique du syst�me.
Un petit corps m est plong� dans le champ gravitationnel du syst�me
d�crit pr�c�demment. Nous restreignons le probl�me � 2 dimensions, sur
le plan de rotation du syst�me. Le corps m est alors rep�r� par ses
coordonn�es (x,y) dans le
rep�re tournant, et par les vecteurs 
, 
et
comme d�crit sur la figure suivante.
Figure 1: Rep�rage dans le probl�me � trois corps simplifi�